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            北航基础物理实验研究性报告 多光束干涉和F-P干涉仪数据处理方法与多光束规律的推导


            基础物理实验研究性报告

            多光束干涉和法布 里—珀罗干涉仪
            Multi-beam interference and Fabry-Perot interferometer





            摘要 .................................................................................................................................................. 3 Abstract ............................................................................................................................................. 3 一、实验目的................................................................................................................................... 4 二、实验原理................................................................................................................................... 4 2.1 多光束干涉原理................................................................................................................. 4 2.2 多光束干涉条纹的光强分布 ............................................................................................. 5 2.3 F-P 干涉仪的主要参数....................................................................................................... 6 三、实验仪器................................................................................................................................... 7 四、实验主要步骤........................................................................................................................... 8 4.1 操作内容............................................................................................................................. 8 4.2 操作提示............................................................................................................................. 8 4.3 操作注意事项................................................................................................................... 10 五、数据处理................................................................................................................................. 10 5.1 钠光波长差的测定........................................................................................................... 10 5.1.1 原始数据................................................................................................................ 10 5.1.2 数据处理................................................................................................................ 10 5.2 验证,测定 P1、P2 的间距 d ......................................................................................... 11 5.2.1 原始数据................................................................................................................ 11 5.2.2 验证分析............................................................................................................... 12 六、误差分析................................................................................................................................. 12 七、实验技巧的总结..................................................................................................................... 13 7.1 钠光波长差的测定........................................................................................................... 13 7.2 验证,测定 P1、P2 的间距 d ......................................................................................... 13 八、实验探究................................................................................................................................. 14 8.1 对数据处理方法的改进................................................................................................... 14 8.1.1 波长的计算公式.................................................................................................... 14 8.1.2 光波波长不确定度................................................................................................ 15 8.2 多光束的干涉规律的推导与讨论 ................................................................................... 16 8.2.1 多光束的干涉规律的推导 .................................................................................... 16 8.2.2 结果与讨论............................................................................................................ 18 九、实验思考题............................................................................................................................. 19 十、实验感想与总结..................................................................................................................... 22 10.1 动手能力的提高............................................................................................................. 22 10.2 自学能力以及预习能力的提高 ..................................................................................... 22 10.3 对物理理论知识认识的升华......................................................................................... 23 参考文献:..................................................................................................................................... 23

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            摘要
            法布里—珀罗干涉仪简称 F-P 干涉仪,是利用多光束干涉原理设 计的一种干涉仪,本文以“多光束干涉”为内容,先介绍了实验的基 本原理、方法与过程,仪器构造和使用方法,而后进行了数据处理与 误差分析。 提出了一种新的处理数据的方法, 并且对多光束干涉规律 进行了推导与讨论。 关键词:F-P 干涉仪;多光束干涉;基本原理; 干涉规律;

            Abstract
            Fabry–Pérot interferometer is short for F-P interferometer. It is designed with the theory of Multi-beam interference. This article is based on Multi-beam interference , and introduces the basis theory, methods , process, and the configuration and the usage of the apparatus. Then, it gives one method on data handling. Based on the data in the experiment, it also analyzes the origin of some errors and offers some proposals and comes up with a new method of data handling.At last ,it talks about the theory of Multi-beam interference.

            Key words: F-P interferometer. Multi-beam interference.basis theory. Law of interference.

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            一、实验目的
            1.1 了解 F-P 干涉仪的特点和调节; 1.2 F-P 干涉仪观察多光束等倾干涉并测定钠双线的波长差和膜厚; 1.3 巩固一元线性回归方法在数据处理中的应用。

            二、实验原理
            2.1 多光束干涉原理
            F-P 干涉仪由两块平行的平面玻璃板或石英板组成,在其相对的 内表面上镀有平整度很好的高反射率膜层。 为消除两平板相背平面上 反射光的干扰,平行板的外表面有一个很小的楔角(见图 1) 。 多光束的干涉原理如图 2 所示。 自扩展光源上人一点发出的一束 光入射到高反射率平面上后,光就在两者之间多次往返反射,最后构 成多束平行的透射光 1,2,3,?和多束平行的干涉光 1’,2’,3’?。 在这两组光中,相邻光的相位差δ 都相同,振幅则不断衰减。位 相差δ 由 δ ==2ndcos= (1)

            给出。式中,是相邻光线的光程差;n 和 d 分别为介质层的折射 率和厚度,θ 为光在反射面上的入射角,λ 为光波波长。 有光的干涉可知 2ndcosθ = 即透射光将在无穷远或透镜的焦平面上产生形状为同心圆的等 倾干涉条纹。
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            图 1 F-P 干涉仪

            图 2 表面平行的介质层中光的反射和折射

            2.2 多光束干涉条纹的光强分布
            讨论反射光的透射光的振幅。设入射光振幅为 A,则反射光 A1’ 的振幅为 Ar ’, 反射光 A2’的振幅为 At ’rt, ?; 透射光 A1 的振幅为 At ’t, 透射光 A2 的振幅为 At ’rrt,?。式中,r ’为光在 n’-n 界面上的振幅反 射系数, r 为光在 n-n’界面上的振幅反射系数, t ’为光从 n’进入 n 界面 的振幅辐射系数,t 为光从 n 进入 n’界面的振幅透射系数。 透射光在焦平面上所产生的光强分布应为无穷系列光束 A1,A2, A3?的相干叠加。可以证明透射光强最后可写成

            It=

            (2)

            式中,I0 为入射光强,R=r2 为光强的反射率。图 3 表示对不同的 R 值 It/I0 与相位差δ 的关系。由图可见,It 的极值位置仅由δ 决定, 与 R 无关; 但透射光强度的极大值的锐度却与 R 的关系密切, 反射面 的反射率 R 越高,有透射光所得的干涉亮条纹就越细锐。

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            图 3 多光束干涉强度分布曲线

            条纹的细锐度通过所谓的半值宽度描述。由式(2)可知,亮纹 中心极大值满足=0,即δ 0=2k,k=1,2,?。令δ =δ 0+dδ =2k+dδ 时, 强度将为一半,这是δ 应满足: 4Rsin2 代入δ 0=2kπ 并考虑到 dδ 是一个约等于 0 的小量,sin2δ /2≈ (dδ /2)2,故有 4R()2=(1-R)2,dδ = dδ 是一个用相位差来反映半值位置的量,为了用更直观的角宽 度来反映谱线的宽窄,引入半值角宽度。由于 dδ 是个小量,故可用 微分代替,由式(1)可知 dδ =,dθ =略去负号不写(只考虑大小) , 并用,则有 (3)

            2.3 F-P 干涉仪的主要参数
            表征多光束干涉装置的主要参数有两个, 即代表一起可以测量的 最大波长差和最小波长差, 他们分别被称为自由光谱范围和分辨本领。 自由光谱范围 对一个间隔 d 确定的 F-P 干涉仪,可以测量的最大波长差是受到 一定限制的。对两组条纹的同一级亮纹而言,如果它们的相对位移大 于或等于其中一组的条纹间隔,就会发生不同条纹见得相互交叉(重 叠或错序)从而造成判断困难。把刚能保证不发生重序现象所对应的 波长范围称为自由光谱范围。 它表示用给定的标准具研究波长在附近 的光谱结构时所能研究的最大光谱范围。可以证明
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            = (2)分辨本领

            (4)

            表征标准具特性的另一个重要参量是它所能分辨的最小波长差, 就是说,当波长差小于这个值时,两组条纹不能再分辨开。常称为分 辨极限,而把λ /称为分辨本领。可以证明: ,而分辨本领可由下式表 示,即 = (5)

            表示在两个相邻干涉条纹间能够被分辨条纹的最大数目。 因此分 辨本领有时也称为标准具的精细常数。它只依赖于反射膜的反射率, R 越大,能够分辨的条纹数越多,分辨率越高。

            三、实验仪器
            实验仪器包括:F-P 干涉仪(带望远镜) 、钠灯(带电源) 、He-Ne 激光器(带电源) 、毛玻璃(画有十字线) 、扩束镜、消色差透镜、读 数显微镜、支架以及供选做实验用的滤色片(绿色) 、低压汞灯等。 本实验中使用的干涉仪是由迈克尔逊干涉仪改装的(见图 4) 。 P2 板位置固定, P1 板可通过转动粗动轮或微动手轮使之在精密导轨上 移动,以改变板的间距 d。P1 和 P2 的背面各有 3 个螺钉,用来调节方 位。P2 上还有 2 个微调螺钉。P1、P2 板的反射膜的反射率不很高,R 约为 0.8。

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            图 4

            F-P 干涉仪

            四、实验主要步骤
            4.1 操作内容
            (1)以钠光灯扩展光源照明,严格调节 F-P 两反射面 P1、P2 的 平行度,获得并研究多光束干涉的钠光等倾干涉条纹;测定钠双线的 波长差。 (2)用读数显微镜测量氦氖激光干涉圆环的直径 Di,验证-=常 数,并测定 P1、P2 的间距。

            4.2 操作提示
            (1)反射面 P1、P2 平行度的调整是观察等倾干涉条纹的关键。 具体的调节可分成 3 步: i 粗调:按图放置钠光源、毛玻璃(带十字线) ;转动粗(细)动
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            轮使 P1P2≈1mm;使 P1、P2 背面的方位螺钉(6 个)和微调螺钉(2 个)处于半紧半松状态,保证它们有合适的松紧调整余量。 ii 细调:仔细调节 P1、P2 背面的 6 个方位螺钉,用眼睛观察透 射光,使十字像重合,这是可以看到圆形的干涉条纹。 iii 微调:徐徐转动 P2 的拉簧螺钉进行微调,知道眼睛左右上下 移动时,干涉环的中心没有条纹的吞吐,这时可看到清晰地理想等倾 条纹。 (2)测钠双线波长差光路如图 5 所示,实验中注意观察钠谱线 圆环条纹有几套;随 d 的变化,其相对移动有什么特点,为什么?与 迈克尔干涉仪有什么不同? (3)用什么办法来判定两套条纹的相对关系(嵌套、重合)从 而测定钠光波长差最为有利? (4)测亮纹直径光路如图 6 所示。测干涉圆环直径前注意做好 系统的共轴调节。用读数显微镜依次测出不少于 10 个亮纹直径。 (5)如何用一元线性回归方法验证-=常数?能否用这种方法来 测量位置谱线的波长?

            图 5

            钠双线的测量

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            图 6 亮纹直径的测量

            4.3 操作注意事项
            (1)F-P 干涉仪是精密的光学仪器,必须按光学实验要求进行规 范操作。绝不允许用手触摸元件的光学面,也不能对着仪器哈气、说 话; 不用的元件姚安放好, 防止碰伤、 跌落; 调节时动作要平稳缓慢, 注意防振。 (2)使用读数显微镜进行测量时,注意消空程和消视差。 (3)试验完成,数据经教师检查通过后,注意规整好仪器,特 别是膜片背后的方位螺钉以及微调拉簧均应置于松弛状态。

            五、数据处理
            5.1 钠光波长差的测定
            5.1.1 原始数据
            1 测量编号 i Di/mm 0.91521 6 测量编号 i Di/mm 2.37708 2 1.20998 7 2.67107 3 1.50002 8 2.96216 4 1.79172 9 3.25476 5 2.08507 10 3.54898

            5.1.2 数据处理 由
            ?? ?

            ?

            2

            2?d 知

            ?d ?

            di ? d 0 ? i 2?? ,所以: 2?? 利用一元线性回归处 b?

            ?

            2

            ?

            2

            理数据,令 x ? i, y ? di ,则

            ?

            2

            2?? ,

            10 / 23 北京航空航天大学 基础物理实验 研究性报告

            则:

            所以:

            其中:

            =2.8868× 所以:

            故最终结果表述为:

            5.2 验证,测定 P1、P2 的间距 d
            5.2.1 原始数据 左第 k 个圆环 6 7 8 9 D 左/mm 17.192 17.465 17.690 18.000 右第 k 个圆环 6 7 8 9 D 右/mm 29.813 30.141 30.482 30.810
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            10 11 12 13 14 15

            18.293 18.602 18.912 19.291 19.571 19.971
            Di2 ? ?

            10 11 12 13 14 15

            31.130 31.443 31.741 32.040 32.337 32.575

            利用一元线性回归处理,由
            b?? 4? f 2 nd

            4? f 2 i?? nd 令: y ? Di2 , x ? i ,则



            知:

            5.2.2 验证分析 由知 i与Di 之间可以认为是线性关系,那么可以知道,验证了题 设。

            六、误差分析
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            6.1 F-P 干涉仪两反射面 P1,P2 的平行度不能实现理想的严格平行, 所以产生误差; 6.2 判断嵌套时存在随机误差。虽然判断是等间距的情况,较之重合 情况准确度很高,但是仍不能消除,再加上眼睛长时间观察,由于眼 疲劳,难免会产生读数及观察误差; 6.3 系统存在系统误差,实验环境的不稳定,微小的扰动,对于精密 仪器来说,可能造成系统误差。

            七、实验技巧的总结
            7.1 钠光波长差的测定
            在实验中, 调节反射面 P1、 P2 重合度时, 尤其在微调的过程中, 眼睛长时间观察干涉条纹的吞吐情况会十分疲劳,也不容易调节,我 在实验中发现,在微调环节,可以借助望远镜调节,具体方法:在细 调之后,安装好望远镜,这时候望远镜里可以看到不是十分清晰地干 涉条纹。此时,旋转微调拉簧螺钉,观察干涉条纹的变化趋势,可以 发现在向着一个方向调节时,干涉条纹逐渐清晰,达到最清晰时,同 样的方法在调节另一个拉簧螺钉,调到最清晰,即可以看到理想的等 倾条纹。

            7.2 验证,测定 P1、P2 的间距 d
            在本实验中,干涉圆环的中心很难与叉丝中心重合,甚至叉丝中 心在圆环边部时,导致无法测量,在本实验中,我采用的办法如下: 在调节仪器的等高共轴时,使激光器射出的激光经 F-P 干涉仪反射回 激光发生器的激光点尽量靠近激光发出的孔, 这样调节出来的干涉圆
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            环的中心与叉丝中心的偏差不大,可以达到测量的要求。

            八、实验探究
            8.1 对数据处理方法的改进
            8.1.1 波长的计算公式 用 F-P 标准具测量光波波长时,传统方法中叉丝难以对准圆环中 心而引入的误差。下面介绍一种新的处理方法,不妨假设圆心对应的 标尺读数 x0,从第 k 环开始测量,沿同一方向转动测微鼓轮,共测 定 12 次,设每次测量十字叉丝所对应环的读数分别为 xk、xk+1、xk+2、 xk+3、xk+4、xk+5、xk+6、xk+7、xk+8、xk+9、xk+10、xk+11,根据公式: (1) 根据近似计算,则:

            相邻两环的半径平方差为:

            则对每一个圆环利用公式(2)得:

            ??

            对于式(4)至式(15)隔六项一次逐差有:

            14 / 23 北京航空航天大学 基础物理实验 研究性报告

            ??

            整理得

            ??

            再对式(22)至(27)隔三项逐差得: (28) 所以光波波长为: (29) (30) (31)
            λ=

            8.1.2 光波波长不确定度 (1)A 类不确定度 UA=t0.95sx= (32)

            (注:这里取高置信率 0.95,t0.95=4.30) (2)B 类不确定度 UB( λ )= (33)
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            令 则 UB( λ )=

            (3)总不确定度 合成后总的不确定度 U= 测量结果为 此种数据处理方法不但克服了在测量过程中十字叉丝难以对准 干涉圆环(圆心)而造成的误差,同时也克服了干涉条纹发生畸变而引 入的误差,因此该方法是一种测量波长的好方法。

            8.2 多光束的干涉规律的推导与讨论
            薄膜与厚板的干涉在工程技术和科学研究中极为有用, 然而在一 般的文献资料中只是简单地提到了多光束的干涉, 其中的某些结论也 是直接给出的,因此对一般学习的同学来说,是较难理解各参数之间 的内在联系的.下面就多光束的干涉行为作系统的理论分析,从而有 助于更好地理解和应用多光束的干涉规律。 8.2.1 多光束的干涉规律的推导 如果给透明的平行平面板两表面镀一层高反射率的薄膜, 则入射 到平板表面上的光波,经平板两表面反射和透射后,就不再是一束, 而是多束光波.且随着表面反射率的增大,光束的数目就越多,其振 幅逐渐减少,如图 7 所示.因为这些反射光波和透射光波来源于同一 入射光波,因此满足相干条件从而发生多光束的干涉。
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            图 7

            设板的厚度为 h, 折射率为 n, 板的两个表面将空间分为Ⅰ、 Ⅱ、 Ⅲ三个区域.设光由Ⅰ向Ⅱ入射的振幅反射系数为 r, 透射系数为 t ; 光由Ⅱ向Ⅰ入射的振幅反射系数为 r', 透射系数 为 t'.假定光在媒质内传播时,无能量损耗,则由光的可 逆性原理可以证明: (34) 表面的反射率 和透射率 以及它们之间的关系为:

            在反射光或透射光中,相邻两光波之间的光程差为: (36) 位相差为: (37)

            设入射光的复振幅为A,则反射光的复振幅依次为: rA,tt ’r ’A,tt ’r ’3A?tt ’r ’(2N-3)A? 透射光的复振幅依次为: tt'A,tt'r' A,tt'r'4 A ?tt'r'2(N-1)A? 如果板较长,反射光波和透射光波的数目就很多,即相当于上两 式中的 N→∞。若入射光的单色性很好,则各反射光满足相干条件,
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            故反射光的合成复振幅为:

            上式方括号中为公比小于1的无穷等比数列。

            反射光的强度 .由上式及 (34) 、( 35)式得: (36) 同理可得透射光的强度为: (37) 以上两式中 是入射光的强度。若入射光是入射角不同的强度相 等的一组平面波, 应用会聚透镜将反射光或透射光聚焦在透镜的焦平 面上,就可产生多光束的等倾干涉条纹。当位相差 δ =2mπ 时,由 (5)、 (6) 式得:Ir=0,It=I。

            即反射光的干涉产生极小值,透射光则为干涉极大值。 8.2.2 结果与讨论 It/ I随 δ 的变化曲线如图 8 所示.可以看出,平行平面板 表面的反射率 ρ 越大,对透射光来讲,其明条纹就越窄越亮,而暗 条纹越宽越暗,明暗分界线锐利分明,应用时非常方便,故在实际应 中应尽量提高反射率。当 ρ 很小时,相对强度随

            δ 的变化缓慢,干涉条纹 明暗等宽,分界不明显, 使用不方便.图中 ρ =
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            图 8

            0.064 就相当于普通玻璃板上反射光波的干涉。 Ir/ I随 δ 的变化, 与反射光相反, 透射光的极大对应于反射光的极小,透射光的极小 对应于反射光的极大,透射光与反射光的强度和等于入射光的强度, 透射光和反射光是互补的。 故在实际应用中多用透射光而不用反射光。 透射光干涉条纹的粗细一般用半强度宽度,即半宽度来表示.半宽度 是指干涉条纹极大值两边强度下降到峰值一半处的两点间的距离。 如 用 表示半宽度,对第 m 级干涉条纹,强度对于其峰值之半的位相差 分别为: 。 对半强度点,由 (37)式知:

            在 ρ 足够大时, 很小(如 ρ = 0.87) ,上式中的 sin,所以 半宽度为:. 上式中 的大小就反映着透射光干涉条纹的粗细程度。

            九、实验思考题
            9.1 光栅也可以看成是一种多光束的干涉。对光栅而言,条纹的细锐 程度可由主极大到相邻极小的角距离来描述, 它与光栅的缝数有什么 关系?能否由此说明 F-P 干涉仪为什会有很好的条纹细锐度? 答:设波长为λ +Δ λ 的谱线在θ 角处为主极大,则有

            d sin ? ? k (? ? ?? )
            在此θ 角处也正是波长为λ 的谱线紧邻的第一个极小位置。 因而 有: Nd sin ? ? (kN ? 1)? 。可以解出 k ?? ?

            ?
            N

            色分辨率本领定义为
            19 / 23

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            R?

            ? , ? ? 为恰能分辨的波长量。表明 ? ? 越小,光栅色分辨本 ??

            领越高。于是:R ?

            ? ? kN 说明,光栅刻痕越多,光谱级次越高, ?? 。

            色分辨本领越高。N 越大,两相邻的主极大之间夹入的极小和次极大 数目越多,因而主极大被挤压得越细锐。 对于 F-P 干涉仪而言,条纹的细锐程度可通过半值宽度来描述。 与光栅类似,取 ? ? ? 0 ? d? 可推得:

            d? ?
            ?? ?

            ?4? nd sin ? d?

            ?
            ?

            d? ?
            ,

            ?? d ? 4? nd sin ?

            ? d?
            2? nd sin ?

            1? R (R 为反射率) 2? nd sin ? R

            ?

            R 越大,相当与光栅中 N 越大,则条纹越细锐。而 d 增大,亦可 使条纹细锐。F-P 干涉仪很好的利用了这一点,故所得条纹很细锐。 9.2 从物理上如何理解 F-P 干涉仪的细锐度与 R 有关? 答:1 中已经推证:?? ? 纹越细锐。 9.3 F-P 干涉仪观察的是什么性质的条纹?定域在何处?什么形状? 为什么使用扩展光源?如何观察? 答:是等倾干涉条纹。定域在无穷远处或透镜焦平面上。是一组 同心圆环。因为扩展光源在实验中被认为是点光源 ,而且扩展光源只 要有相当的宽度就能满足对所产生的光的亮度要求。 观察时应在平行 板后加透镜使之聚焦,也就是使用望远镜进行观察。 9.4 本实验中不同的实验内容为什么要采用不同的观察手段?使用读
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            ? d?
            2? nd sin ?

            ?

            1? R R 越大,条 2? nd sin ? R ,

            ?

            数显微镜进行测量时为什么还要另加透镜?操作上要注意什么? 答:采用不同的观察手段是因为光源不同,实验的目的不同。测 钠光双线波长差,只需判断疏密分布,再从 F-P 干涉仪上读数。故应 看到完整、吞吐清晰的图样。所以采用望远镜;而的测量中,需要测 量干涉圆环直径,需放大镜观察,应采用读数显微镜。 使用读数显微镜并另加透镜是为了用读数显微镜对透镜的后焦 平面 F’聚焦,从显微镜中看到一组清晰地同心圆条纹。同时加入透 镜也是为了消除色差,使条纹明亮清晰。 操作上应注意显微镜的摆放位置,要放在透镜的后焦平面附近, 即距离透镜 150mm 左右,再来调整显微镜,否则无法观察到干涉图 样。 9.5 测量钠双线波长差时使用什么读数系统?如何识别两套条纹完 全错位嵌套?如何读数才能防止因对 0 或消空程不彻底带来的误 差? 答:应用望远镜观察。从 F-P 干涉仪上的毫米刻度尺,读数窗口 和微动手轮读数,其中微动手轮上估读到小数点后第五位,再将三部 分加起来作为测量值。 当一套圆环均匀分布在另一套圆环里时, 可认为二者完全错位嵌 套, 因为人的眼睛识别均分比重合准确度要高一些, 故以此作为判据。 尽可能的沿同一方向转动手轮,至条纹出现吞吐后再转 20 圈以 上,对准某一刻线位置最为 0 点,读数测量时,也沿同一方向转。若 消除空程不彻底,可以从图样看出,连续转动手轮条纹无吞吐,应重
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            新确定 0 点,并估读一位,确保准确性。

            十、实验感想与总结
            完成这篇研究性报告, 我觉得我在对基础物理实验这门课的理解 方面有了很大的飞跃,使我人生阅历的一次丰富。在这学期的基础物 理实验中,我收获了很多,到目前为止,本学期一共做了 4 次实验。 每做完一次实验,写完一次实验报告,都是对我动手能力,以及分析 问题、处理问题、解决问题的能力的极大升华。下面我从三个方面浅 谈基础物理实验这门课程给我带来的提高:

            10.1 动手能力的提高
            实验,顾名思义,就是通过动手实践来进行科学研究的基本方法 之一。做实验需要一定的动手能力,基础物理实验也是如此,无论是 在热学实验中,对仪器的使用;还是在电学实验中,对各式各样的电 路的连接;还是在光学实验中对光路以及光学仪器的校准与调节;动 手能力都是不可或缺的,在这学期在动手能力方面有了长足的进步。

            10.2 自学能力以及预习能力的提高
            做大学物理实验时, 为了在规定的时间内快速高效率地完成实验, 达到良好的实验效果,需要课前认真地预习,首先是根据实验题目复 习所学习的相关理论知识,并根据实验教材的相关内容,弄清楚所要 进行的实验的总体过程,弄懂实验的目的,基本原理,了解实验所采 用的方法的关键与成功之处;思考实验可能用到的相关实验仪器,对 照教材所列的实验仪器, 了解仪器的工作原理, 性能, 正确操作步骤。 这些都需要一定的自学能力,经历了本学期的物理实验,我的自学能
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            力和预习能力都有了极大地提高。

            10.3 对物理理论知识认识的升华
            现在的学习方式,大部分的知识是从书中获得的,书籍给我们 带来的是物理原理理论上的认识,而学完书本上的东西之后,总有一 种“纸上学来终觉浅”的感觉,而物理实验这门课,就为我们提供了 实践的平台。在这样一个优秀的平台上,我们可以在实验中,对书上 说介绍的知识产生更加直观,更加感性的认识。理论与实践相结合让 我更好的理解了书中的内容,领略了物理理论的真谛。 参考文献:
            [1]李朝荣等.《基础物理实验(修订版) 》.北京航空航天大学出版社.2010 年 9 月第 1 版. [2]吕斯骅等.《新编基础物理实验》.高等教育出版社.2006 年 1 月第 1 版. [3] 郑少波等.《多光束等倾干涉圆环的实验研究》. 《光学技术》.1999 年 9 月第五期 [4] 韩振海等.《多光束干涉的研究》.《河西学院报》2006 年第 22 卷第 2 期 [5]盛虹. 《法布里—泊罗标准具实验的一种新的数据处理方法》 .《渭南师范学院学报》 .2010 年 3 月.第 25 卷第 2 期

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