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            北航基础物理实验研究性报告-F-P干涉


            基础物理实验研究性实验报告
            ——F-P 干涉实验分析及应用

            实验专题

            F-P 干涉 第一作者 学号 院系 第二作者 学号 院系

            目录
            摘要................................................................................................................................ 1 一. 实验重点.......................................................................................................... 2

            二.实验原理................................................................................................................ 2 1.多光束干涉原理 ................................................................................................ 2 2.多光束干涉条纹的光强分布 ............................................................................ 3 3.F-P 干涉仪的主要参数 ...................................................................................... 4 3.1 自由光谱范围 ......................................................................................... 4 3.2 分辨本领 ................................................................................................. 5 三.实验仪器................................................................................................................ 6 四.实验内容................................................................................................................ 6 1.操作内容 ............................................................................................................ 6 1.1 测定钠双线的波长差 ............................................................................. 6 1.2 验证 + — =常数 ...................................................................... 7 2.操作提示 ............................................................................................................ 7 3.操作注意事项 .................................................................................................... 8 五.实验数据处理........................................................................................................ 8 1.测定钠双线波长差 ............................................................................................ 8 1.1 原始数据 ................................................................................................. 8 1.2 数据处理 ................................................................................................. 8 1.3 计算不确定度 ......................................................................................... 9 2. 验证 + — =常数 ............................................................................. 10 2.1 原始数据 ............................................................................................... 10 2.2 数据处理 ............................................................................................... 11 六.分析讨论.............................................................................................................. 12 1.经验教训 .......................................................................................................... 12

            1.1 调节 F-P 仪的过程 ................................................................................ 12 1.2 钠光双线实验读数 ............................................................................... 13 1.3 激光干涉实验读数 ............................................................................... 13 2.操作技巧 .......................................................................................................... 13 2.1F-P 仪调节过程 ...................................................................................... 14 2.2 钠光双线实验读数 ............................................................................... 14 2.3 激光干涉实验读数 ............................................................................... 15 3.实验建议 .......................................................................................................... 15 4.实验运用 .......................................................................................................... 15 4.1F-P 干涉仪测量长度 .............................................................................. 16 4.2 光纤 F-P 干涉式温度测量 .................................................................... 16 4.3 基于 F-P 干涉的强度型光纤压力传感器 ............................................ 16 七.实验收获.............................................................................................................. 16 参考文献...................................................................................................................... 17 附表.原始数据照片..................................................................................................... 18

            摘要
            法布里—珀罗干涉仪(Fabry-Perot interferometer)简称 F-P 干涉仪,是利用 多光束干涉原理设计的一种干涉仪。它的特点是能够获得十分细锐的干涉条纹, 因此一直是长度计量和研究光谱超精细结构的有效工具。本文介绍了 F-P 干涉仪 以及 F-P 干涉实验的具体过程,处理实验数据并对实验中出现的问题以及解决方 法进行了论述,最后调研了 F-P 干涉原理在各个领域的具体应用。

            关键词:F-P 干涉仪实验分析原理应用

            1

            一.实验重点
            1、 了解法布里珀罗干涉仪的特点和调节; 2、 用法布里珀罗干涉仪观察多光束等倾干涉并测量钠双线的波长差和膜厚; 3、 巩固一元线性回归法在数据处理中的应用。[1]

            二.实验原理
            1.多光束干涉原理
            [1]F-P 干涉仪由两块平行的平面玻璃板或石英板组成,在其相对的内表面上 镀有平整度很高的高反射率膜层。为消除两平板相背平面上反射光的干涉,平行 板的外表面有一个很小的楔角,如图 1 所示:

            图 1.F-P 干涉仪 多光束干涉的原理如图 2 所示。自扩展光源上任一点发出的一束光,入射到 高反射率的平面上后, 光就在两者之间多次往返反射,最后构成多束平行的透射 光 1,2,3,……和多束平行的反射光 1’,2’,3’,……。

            2

            图 2.表面平行的介质中光的反射与折射 在这两组光中,相邻光的位相差δ 都相同,振幅则不断衰减。位相差δ 由 δ =2π?L/λ=2π/λ 2ndcosθ=4πndcosθ/λ(1) 给出。其中?L=2ndcosθ 是相邻光线的光程差;n 和 d 分别为介质层的折射率 和厚度,θ 为光在反射面上的入射角,λ 为光波波长。 由光的干涉可知 2ndcosθ= kλ ( + 1/2)

            即透射光将在无穷远或透镜的焦平面上产生形状为同心圆的等倾干涉条纹。

            2.多光束干涉条纹的光强分布
            [1]设入射光振幅为 A, 则反射光A’1 的振幅为 Ar ′ , 反射光A’2 的振幅为At ′ rt, …; 透射光A1 的振幅为At ′ t,透射光A2 的振幅为At ′ rrt,…。式中r ′ 为光在 n’-n 界面 上的振幅反射系数,r 为光在 n-n’界面上的振幅反射系数,t ′ 为光从 n’进入 n 界 面的振幅透射系数,t 为光从 n 进入 n’界面的振幅透射系数。 由光的干涉可知, 透射光将在无穷远或透镜的焦平面上产生形状为同心圆的 干涉条纹,属等倾干涉。 透射光在透镜焦平面上所产生的光强分布应为无穷系列光束 A1 ,A2 ,A3 , …的 相干叠加。可以证明透射光强最后可以写成

            It =

            1+

            4R

            I0

            (1 ?R )

            (2) 2δ 2 sin 2

            式中I0 为入射光强,R = r 2 为光强的反射率。由图 3 可知It 的位置由δ决定,
            3

            与 R 无关, 但透射光强度的极大值的锐度却与 R 的关系密切, 反射面的反射率越 高,由透射光所得的干涉亮条纹就越细锐。

            图 3.多光束干涉强度分布曲线 条纹的细锐程度可以通过所谓的半值宽度来描述。由式(2)可知,亮纹中 心的极大值满足sin 2 = 0,即δ0 = 2kπ,k = 1,2, …。令δ = δ0 + dδ = 2kπ + dδ时,强度降为一半,这时δ应满足: 4Rsin2 δ = (1 ? R)2 2
            δ δ δ

            代入δ0 = 2kπ并考虑到dδ是一个约等于 0 的小量,sin 2 ≈ 2,故有: 4R( dδ 2 1?R ) = 1 ? R 2 ,dδ = 2 R

            dδ是一个用相位差来反映半值位置的量, 为了用更直观的角度来反映谱线的 宽窄,我们引入半角宽度?θ = 2dθ。由前面公式得出:

            ?θ =

            λdδ 2ndsin θ

            =

            λ 2ndsin θ

            1?R R

            (3)

            它表明反射率 R 越高,条纹越细锐,间距 d 越大,条纹也越细锐。

            3.F-P 干涉仪的主要参数
            [1]表征多光束干涉装置的主要参数有两个,即代表仪器可以测量的最大波 长差和最小波长差,他们分别被称为自由光谱范围和分辨本领。

            3.1 自由光谱范围
            对于一个间隔 d 确定的 F-P 干涉仪,可以测量的最大波长差是受到一定限制
            4

            的。 对两组条纹的同一级亮纹而言,如果它们的相对位移大于或者等于其中一组 对一个间隔 d 确定的法布里珀罗干涉仪, 可以测量的最大波长差是受到一定的条 纹间隔,就会发生不同条纹间的相互交叉(重叠或错序) ,从而造成判断困难, 把刚能保证不发生重序想象所对应的波长范围△λ 称为自由光谱范围。 它表示用 给定标准具研究波长在λ 附近的光谱结构时搜能研究的最大光谱范围。 下面将证 明△λ ? ? 2 /(2nd) 。 考虑到入射光包含两个十分相近的波长 ?1 和 ? 2 ? ?1 ? △λ (△λ ? 0 ) ,会 产生两套同心圆环条纹,如果△λ 正好大到是 ?1 的 k 级亮纹和 ? 2 的 k-1 级亮纹 重叠,则有△λ = ? 2 — ?1 = ? 2 /k,由于 k 是一个很大的数,故可用中心的条纹级 数来替代,即 2nd=kλ ,于是 △λ =

            2nd

            ? 2 (4 )

            3.2 分辨本领
            表征标准具特征的另一个参量是它所能分辨的最小波长差 ?? ,就是说,当 波长差小于这个值时,两组条纹不能再分开。常称 ?? 为分辨极限,而把λ / ?? 称 作分辨本领。可以证明:

            ?? =
            而分辨本领可由下式表示,即:

            ? 1? R , ?? R

            ? R ? ?k (5) ?? 1? R
            λ / ?? 表示在两个相邻干涉条纹之间能够分辨的条纹的最大数目。因此分辨 本领有时也被称为标准具的精细常数,它只依赖于反射膜的反射率,R 越大,能 够分辨的条纹数越多,分辨率越高。

            5

            三.实验仪器
            实验仪器包括:F-P 干涉仪(带望远镜)如图 4 所示、钠灯(带光源) 、He-Ne 激光器(带电源) 、毛玻璃(画有十字线) 、扩束镜、消色差透镜、读数显微镜、 支架以及供选做实验用的滤色片(绿色) 、低压汞灯等。

            图 4.F-P 干涉仪

            四.实验内容
            1.操作内容
            1.1 测定钠双线的波长差
            [1]以钠光灯扩展光源照明,严格调节 F-P 两反射面1 、2 的平行度,获得并 研究多光束干涉的钠光等倾条纹;测定钠双线的波长差。 提示: 利用多光束干涉可以清楚的把钠双线加以区分,因此可以通过两套条 纹的相对关系来测定双线的波长差△λ 。 我们用条纹嵌套的相对关系来作为测量 的依据。设双线的波长为λ
            1 和λ 2,且λ

            1 大于λ 2。当空气层厚度为 d 时,λ 1

            的第 k1 级亮纹落在λ 2 的 k2 和 k2+1 级亮纹之间,则有:

            △λ = λ 1—λ 2=

            1 ?λ 2

            2△dcos θ
            6



            λ

            2

            2?

            (6)

            1.2 验证 + — =常数

            [1]用读数显微镜测量氦氖激光干涉圆环的直径 Di,验证 Di+12—Di2=常数,并 测定 P1 、P2 的间距。 由于条纹的确切序数 k 一般无法知道,为此可以令 k=i+k0,i 是为测量方便 规定的条纹序号,于是 Di2=—(4iλf2)/nd+Δ 这样就可以通过 i 与 Di2 之间的线性关系,求的(4λf2)?d;如果知道λ 、f、和 d 三者中的两个就可以求出另一个。

            2.操作提示
            [1]反射面P1 、P2 平行度的调整是观察等倾干涉条纹的关键。具体的调节分为 三步: i 粗调: 按图放置钠光源、 毛玻璃 (带十字线) ; 转动粗 (细) 动轮使P1 P2 ≈ 1mm; 使P1 、 P2 背面的方位螺钉 (6 个) 和微调螺钉 (2 个) 处于半松半紧的状态 (与 调整迈克尔干涉仪类似) ,保证他们有合适的松紧调整余量、 ii 细调:仔细调节P1 、P2 背面的 6 个方位螺钉,用眼睛观察透射光,使十字相 重合,这时可看到圆形的干涉条纹。 iii 微调:徐徐转动P2 的拉簧螺钉进行微调,直到眼睛上下左右移动时,干涉 环的中心没有条纹的吞吐,这时可看到清晰的理想等倾条纹。 实验光路图如下所示:

            图 5.钠双线测量光路图图 6.亮纹直径测量光路图

            7

            3.操作注意事项
            [1]1. F-P 干涉仪是精密的光学仪器,必须按光学实验要求进行规范财操作。决不 允许用手触摸元件的光学面, 也不能对着仪器哈气、 说话; 不用的元件要安放好, 防止碰伤、跌落;调解时动作要平稳缓慢,注意防振。 2.使用读数显微镜进行测量时,注意消空程和消视差。 3.试验完成后,膜片背后的方位螺钉应置于松弛状态。

            五.实验数据处理
            1.测定钠双线波长差
            1.1 原始数据
            i di/mm
            i

            1
            3.42834 6 4.92292

            2
            3.72723 7 5.22217

            3
            4.0262 8 5.51993

            4
            4.32618 9 5.8188

            5
            4.62416 10 6.11672

            di/mm

            1.2 数据处理
            利用 excel 计算出 i2,di2, i*di,列表如下: i di/mm i2 di2/mm2 i*di/mm i di2 /mm2
            1 3.42834 1 11.75352 3.42834 6 4.92292 2 3.72723 4 13.89224 7.45446 7 5.22217 3 4.0262 9 16.21029 12.0786 8 5.51993 4 4.32618 16 18.71583 17.30472 9 5.8188 5 4.62416 25 21.38286 23.1208 10 6.11672

            8

            i2 di2 /mm2 i*di/mm

            36 24.23514 29.53752

            49 27.27106 36.55519

            64 30.46963 44.15944

            81 33.85843 52.3692

            100 37.41426 61.1672

            由 ?? ?

            ?

            2

            2?d

            知 ?d ?

            ?

            2

            2??

            ,所以: di ? d0 ?

            ?

            2

            2??

            i

            利用一元线性回归处理数据, 因为 i 的测量精度高于 di, 故令 x ? i, y ? di , 则b ?

            ?

            2

            2??

            。拟合图像如下图所示:

            计算得: = 5.5, = 4.773265 , = 28.71755 , 2 = 38.5 , 2 = 23.52033
            i d 1 3.42834 2 3.72723 3 4.0262 4 4.32618 5 4.62416

            b=

            28.71755 ? 5.5 × 4.773265 = 0.298738 38.5 ? 5.52 2 ? 2 2 589.32 × 10?18 ?λ = = = 5.812349 × 10?10 ? 3 2 2 × 0.298738 × 10 =

            ?

            1.3 计算不确定度
            r= 2 ? ? 2 2
            9

            = 0.99998 ? 2

            =
            ub (b) ?

            1 1 ? 1 = 1.49 × 10?6 ? 2 2

            0.00005 ? 2.89 ?10?5 = 2.89 × 10?8 3

            由于 B 类不确定度分量远小于 A 类不确定度分量, 故在这里忽略 B 类不确定度。 = u Δ = Δ ()2 + ()2 = 6.68 × 10?7 m

            = 1.3387 × 10?12 = 0.01 × 10?10 故最终结果表述为: ?λ ± u ?λ = (5.81 ± 0.01) × 10?10
            2.验证 + — =常数

            2.1 原始数据
            记录的原始数据如下表所示,其中 Di2=(di 左-di 右)
            2

            显微镜焦距: f =150激光器波长: ? =632.8 i di 左/mm di 右/mm Di2/mm2 i di 左/mm di 右/mm Di2/mm2
            1 129.027 1 16647.97 6 61.528 36 3785.695 2 115.713 4 13389.5 7 46.39 49 2152.032 3 102.273 9 10459.77 8 33.154 64 1099.188 4 87.411 16 7640.683 9 19.554 81 382.3589 5 74.909 25 5611.358 10 7.25 100 52.5625

            10

            2.2 数据处理
            利用 excel 处理实验数据,计算出 i2,di4, i*di2,结果如下表所示: i Di2/mm2 i2 Di4/mm4 i*Di2/mm2 i Di2/mm2 i2 Di4/mm4 i*Di2/mm2
            1 129.027 1 16647.967 129.027 6 61.528 36 3785.695 369.168 2 115.713 4 13389.4984 231.426 7 46.39 49 2152.032 324.73 3 102.273 9 10459.76653 306.819 8 33.154 64 1099.188 265.232 4 87.411 16 7640.683 349.644 9 19.554 81 382.3589 175.986 5 74.909 25 5611.358 374.545 10 7.25 100 52.5625 72.5

            由 Di2 ? ?

            4? f 2 i ? ? ,且 i 的测量精度高于 Di2 nd 4? f 2 ,线性拟合图像如下: nd

            故令: y ? Di2 , x ? i ,则 b ? ?

            = 5.5, = 67.7209, 2 = 38.5, 2 = 6122.111, = 259.9077 ? b= 2 = ?13.645 × 10?6 2 2 ?
            11

            r=

            4 2 = 84.17 × 10?3 ? = ?0.99989 ≈ ?1 2 ? 2 2 ? 2 d=? 1 1 ? 1 = ?7.16 × 10?8 2 ? 2 2

            =

            由于 B 类不确定度分量远小于 A 类不确定度分量, 故在这里忽略 B 类不确定度。 故有: u = 故最终结果表述为: d ± u = (4.17 ± 0.02) × 10?3
            2 由 r= ?0.99989 → ?1, 可知 i 与 之间可以认为是线性关系, 那么可以知道D2 i ? Di ?1 = 常数,

            = = 0.02 × 10?3

            验证了题设。

            六.分析讨论
            1.经验教训
            在这一次实验过程中,关键是进行钠光双线实验之前对 F-P 干涉仪的调整, 尤其是调整 p1,p2 两块平面板平行度的调整,他们的平行度直接影响到了之后的 实验。 在做实验时, 起初进行的并不顺利。 一度无法观察到钠光的等倾干涉图案, 费时低效。其次,在进行测量和度数的过程中也遇到了困难,导致数据测量不够 准确,影响实验结果的准确性。经过分析后总结出以下几点影响实验的因素:

            1.1 调节 F-P 仪的过程
            实验最初时调节 p1,p2 的平行度时分为粗调,细调和精调 3 步: (1)粗调时对于 p1,p2 背后的 6 个方位螺钉的调节以及 p2 上的拉簧螺钉调节 不到位,导致之后在细调的过程中调节的余量不够,无法调节到严格平行。不得 不重新进行粗调再进行细调。
            12

            (2) 细调的过程中, 十字像的重合程度不够, 导致细调时的平行度达不到要求, 进而影响了微调平行度的过程。 通过微调无法使两平面板达到严格平行,无法获 得等倾干涉条纹。 (3)进行微调的过程中,调节好水平拉簧之后再调节竖直拉簧,等竖直拉簧调 节完成之后水平方向的平行度又会受到影响。 (3)微调达到平行板严格平行后,需要用度数望远镜进行度数。由于 F-P 干涉 仪对于距离的改变量非常敏感, 在取出并固定度数望远镜的过程中很容易导致两 版的平行度受到破坏,影响实验数据的准确性。

            1.2 钠光双线实验读数
            钠光双线实验进行读数时有以下几个问题: (1)读数前没有进行零点校准,导致读数时受到影响。 (2)读数时由于需要观察两组干涉圆环相互嵌套的情况,而对圆环嵌套程度的 肉眼观察会有一定的误差,导致读数不准确。 (3)读数时依靠旋转微动手轮的旋转来改变 p1,p2 板间距离,在从一个嵌套的 位置移动到下一个嵌套位置的过程中微动手轮需要旋转数十圈才可以, 比较繁琐 且不高效。

            1.3 激光干涉实验读数
            激光干涉读数时遇到了以下几个问题: (1) 视野内圆环左右不对称,导致读数时无法完整的读出十组数据 (2) 视野内圆环数较少,无法完整读出十组数据 (3) 读数时由于无法标记圆环级数, 从左向右依次读数的话容易造成左右圆环 读数不对称,对应的并不是同一个圆环上的点,最终影响 Di 的准确性。

            2.操作技巧
            针对上文论述的实验中出现的一些问题, 下面介绍一些实验中总结操作的技 巧来避免出现以上的问题,提高实验的效率和准确度。
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            2.1F-P 仪调节过程
            (1)在调节 p1,p2 板背面的方位螺钉和拉簧之前,应将拉簧螺钉拧紧,这时拉 簧处于松弛状态。 在调节方位螺钉时应将方位螺钉旋至刚有阻力产生但又不至拧 紧的状态。这时调节的余量都可以得到满足。 (2)细调十字叉丝像重合的过程中,需要对称调节 p1,p2 板背后的六个螺钉, 不可只调节一侧的,造成一侧松弛一侧拧紧的状态,这样会容易偏离平行位置, 影响后续调节。 (3)微调的过程先调节好水平方向的拉簧,之后再调节竖直方向的拉簧,这是 水平方向的水平度已经被破坏, 需要继续调节水平方向的拉簧,然后再调节竖直 方向。如此交替往复,直至水平及竖直方向的拉簧均调节到位。这样既高效又准 确。 (4)为了避免拉出并固定读数望远镜时产生的震动影响已经调解好的 p1,p2 板的平行度,可以在调节好平行度之后,先取出望远镜并固定在读数位置附近。 此时,再进行 p1,p2 板的平行度的调节(只需进行微调即可) ,调节好之后缓慢 旋转望远镜至读数位置,这个过程中几乎不会影响到 p1,p2 板的平行度,读数 也会比较准确。

            2.2 钠光双线实验读数
            (1)读数前进行零点校准,这时应先调节促动轮的零点,然后再调节细动轮的 零点。 (2)如果对于嵌套位置把握不好的话,可以选择两套条纹重合的位置作为读数 位置,也不影响最后的实验结果。可以选择自己更加擅长的读数位置。 (3)在由一个嵌套位置到下一个嵌套位置时,可以先只用微动轮旋转来改变两 板的位置,测量两组数据后发现间隔在 0.3mm 左右,故可以再下一次测量时先 旋转粗动轮改变 0.2mm 的间距,再旋动微动轮来改变两板的距离。这样既不会 影响读数,也能提高读数的效率。

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            2.3 激光干涉实验读数
            (1)读数前应将干涉的光线最亮的部分调节到读数显微镜附近,并尽量使光线 对称分布。 可利用白纸来进行大致的定位。这样在读数时干涉圆环会比较清晰并 且对称分布,便于测量。 (2) 在读数时为了避免左右出现不对称的情况, 可以在视野内保证有 14 个以上 的干涉圆环图像之后, 从左往右依次记录各个圆环的位置及级数。之后在处理数 据时只取第 4 级及以上的圆环, 以保证数据的准确性。这样既高效也可避免记录 数据时左右不对称造成的错误。

            3.实验建议
            1.由于 F-P 干涉仪对于震动非常的敏感, 故可考虑再桌面上铺设海绵等作为桌垫, 以在实验过程中缓冲安放仪器时造成的震动, 降低实验的难度, 提高实验的精度。 2.由于不同同学调节的光路情况不同,在进行激光干涉实验时有的同学的干涉图 样明亮清晰, 有的则比较暗而难以观察。可以考虑将激光器换为功率可调节的激 光器, 这样同学可以根据自身的情况选择更加合适的激光强度。 提高实验的精度。 3.由于实验仪器制造时的误差导致一些元件的光轴与并不通过元件的中心。可以 考虑将光具座换为可沿垂直于导轨在水平方向调节的光具座, 这样便于调节各个 元件中心等高共轴。

            4.实验运用
            F-P 干涉仪具有平面或球面反射镜的形式,是一种重要的精密光学仪器,在 现代有着重要的应用,被广泛应用于干涉光谱学,干涉计量学以及激光器、激光 原理等方面的研究。从理论上讲,任何能够引起 F-P 腔腔长变化的物理量,都可 以通过 F-P 干涉仪来测量,例如温度、气压、应力等等。本文简介一下 F-P 干涉 原理在长度,温度以及压力测量方面的运用。

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            4.1F-P 干涉仪测量长度
            F-P 标准具(即严格平行的高反射率玻璃板)和干涉仪利用多光束干涉的原 理,产生极锐的干涉条纹并且谐振频率对 F-P 腔长的变化非常敏感,根据这些特 点,可以利用 F-P 干涉仪进行激光器的频率锁定、稳频,光学倍程精密定位和纳 米测量。[2]

            4.2 光纤 F-P 干涉式温度测量
            为了适于不同场合的温度测量,人们研制了各种温度传感器。常用的水银温 度传感器适用于常温测量。 热敏电阻和热电偶等基于电信号测量的温度传感器不 适合在易燃易爆及强电磁干扰的环境中使用。 光纤温度传感器可在各种条件下和 环境中使用。它具有体积小,易弯曲,抗电磁干扰等优点,具有很大的研究开发 和应用价值。它基于 F-P 白光干涉原理可以制作出新型的光纤温度传感器,可对 温度进行绝对测量且具有很高的精度和重复性。[3]

            4.3 基于 F-P 干涉的强度型光纤压力传感器
            F-P 干涉型光纤压力传感器应用广泛, 是目前传感技术领域的研究热点之一。 与传统的电量压力传感器相比,采用微机电系统 (micro — electro — mechanical systems,MEMS)工艺制作微型 F—P 腔的光纤压力传感器具有本质安全、抗电磁 干扰、体积小及适于恶劣工作环境等优点.此类传感器的微型 F-P 腔通常由光纤 端面和硅膜内表面组成, 因为被测压力引起硅敏感膜片变形, 从而改变 F-P 腔长, 通过测量反射回光纤的干涉光强度可获得被测压力值。[4]

            七.实验收获
            F-P 干涉仪是由迈克尔逊干涉仪改装的。通过这次试验,我学习了解到了多 光束干涉的基础知识。 同时也复习了光源的等倾干涉的知识。实验的过程中通过 自己的摸索和老师的帮助, 我学习到了光路调节的一些技巧。尤其是对于这种对
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            于距离和震动非常敏感的仪器的调节,有它独特的调节技巧。学习了对于严格的 平行度的调节方法。 在钠光干涉实验读数的过程中我学习了如何高效准确的调节 距离的方法。在激光干涉的实验中直接测量量难以测量时,变换测量,间接验证 试验结论的方法。 实验数据处理过程中学习到了应用一元线性回归的方法处理数 据,配合 Excel 软件实现数据的高效准确处理。实验之后通过查阅文献了解到了 F-P 干涉原理在各个领域中的广泛应用,对于这个实验及其物理规律有了更加全 面的了解。这使我明白了一个想要做好一个实验,需要从实验原理,实验操作和 实验应用多方面来进行学习, 这样才能最大限度的理解一个实验,并从中收获实 验技巧与物理知识。

            参考文献
            [1] 李朝荣,徐平,唐芳,王慕冰.基础物理实验.北京:北京航空航天大学出版 社,2010. [2] 程晓辉,赵洋,李达成 . 1999-06-28 [3]毕卫红,郎利影. 光纤 Fabry-Perot 干涉式温度的测量. 仪器仪表学报, 2002-12-30 [4] 邓元龙,赵小丽,李学金,耿优福,洪学明,邱成军. 基于 F-P 干涉的强度型光纤压力传感器. 深圳大学学报(理工版),2011-01-30 F-P 干涉仪在长度测量领域的应用 . 激光技术 ,

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            附表.原始数据照片
            说明:老师的签字在照片的左上角,实验课老师是

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